14大化工產業鏈及其產業鏈圖，最全的化工產業鏈圖，你一定要收藏！

流體力學中γ是什麼

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內容包括：

1、化工產業鏈傳導示意圖

2、石油化工產業鏈

3、精細化工產業鏈

4、氯鹼化工迴圈經濟產業鏈

5、煤化工產業鏈

6、天然氣化工行業產業鏈

7、有機矽行業產業鏈

8、氟化工行業產業鏈

9、磷化工行業產業鏈

10、甲醇產業鏈

11、聚丙烯PP產業鏈

12、PTA產業鏈

13、鹽化工產業鏈

14、碳四產業鏈一覽

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液體和氣體都具有流動性，統稱流體。但氣體和液體還是有差別的，這主要是氣體易於壓縮，而液體幾乎不能壓縮。

一、流體的壓強

1。 靜止流體內的壓強

靜止的流體不能承受切向力，因為流體沒有切變彈性。哪怕很小的切向力，都會使流體流動起來。在靜止流體內，過任意點取一小面元

△S

，面元兩方流體的相互作用力

△F

必與面元垂直。比值

△F

/

△S

稱平均壓強。令

△S

趨於零，而得平均壓強的極限值，即

這個值稱該點為壓強。可以證明，壓強與所取的面元

△S

的方位無關，也就是說來自各個方向的壓強都相等。既然如此，無需考慮壓強的方向，它是一個標量。

2。 運動流體內的壓強

理想流體內部沒有粘滯力，同樣可以證明，處幹運動狀態的理想流體內部的壓強也是與方向無關的。

3。 靜止流體內不同點的壓強

靜止流體內同一水平面上各點壓強相等，密度為

ρ

的靜止流體內，高度差為

h

的兩點的壓強差為

ρh

。

4。 阿基米德原理

當一物體全部或部分地浸入流體中時，物體所受的浮力等於它所排開的流體重量。

二、理想流體的穩恆流動

1. 理想流體

在流體力學中，理想流體是一個理想化的模型。實際流體，當它各層間有相對滑動時，相鄰層間存在著摩擦力，稱內摩擦力或粘滯力。但水、酒精等液體內摩擦力很小，氣體更小。還有，實際流體也不是不可壓縮的，液體較難，氣體卻很容易，但很小的壓強差就能導致氣體迅速流動。因此，在不少問題裡，粘滯性和壓縮性對流體的運動影響很小，是次要的因素；而流動性是主要因素。我們把不可壓縮和沒有粘滯性的流體稱為理想流體。

2. 兩種研究流體運動的方法

歷史上有兩種研究流體運動的方法。一是直接採用牛頓的質點力學方法，把流體分為許多體元，每個體元都可看成一個流體質點，每個質點滿足牛頓定律，從而列出一系列運動方程，這種方法稱為拉格朗日方法。但是，追蹤流動著的流體中這個質點或哪個質點是很麻煩的，實際上通常並不關心這個或哪個質點的命運，所以尤拉提出另一種方法，稱位尤拉方法。它和力學中慣用的方法不同，它不去考察流體中的某一質點的運動過程，而是研究每個時刻在空間各點流體的速度分佈。這一方法現在被廣泛採用，包括我們下面的討論。

3. 穩恆流動

在空間各點，流體速度可以不同，但是如果在每一點流體速度向量不隨時間變化，則流體的這種流動稱為穩恆流動。

4. 流線和流管

常用流線來形象地描述流體的運動情況，流線是這樣的一系列曲線：流經曲線上各點的流體質點，它的速度都和曲線相切。既然空間各點的流速具有一個確定的方向，所以流線與流線不相交。

對於穩恆流動，流線保持不變，流體質點就沿著流線運動。在這種情況下，流線也就是質點的運動軌跡。由一束流線所圍成的管狀區域，稱為流管。因流線不相交，流體中質點的流速不會與流管“壁”相交，換句話說，流體的質點不可能穿過流管“壁”。管內的質點始終在管內，管外質點始終在管外。在流體力學中，往往取一流管作為代表加以研究。

5。 連續性方程

在作穩恆流動的流體中，取一流管。過流管中任意兩點作橫截面，截面積分別為

△S

1 和

△S

2。對於細流管，可認為同一截面上流速是一樣的。

令

v

1 為

△S

1 處流體速度大小，

v

2 為

△S

2 處流體速度大小。對於不可壓縮的理想流體，在

△t

時間內流進的

△S

1 流體體積必定等於流出

△S

2 的流體體積，即

亦即

或

上式稱為理想流體沿流管的連續性方程。表明：流過流管中任何截面的體積流量相等。也可以說，透過流管的流速和流管截面積成反比。

6. 伯努利方程

1738年伯努利應用功能原理匯出了流體動力學的重要方程——伯努利方程，對於穩定流動的理想流體，沿同一條流線，各點的壓強、高度和速度三者的關係可表為：

或

或用長度量綱寫成

表明：沿同一條流線，壓強、單位體積流體的動能和勢能三者總和守恆。

p

/

ρg

·

v

²/2

g

都是長度量綱，人們常分別稱它們為壓力頭、速度頭、水頭。

7. 伯努利方程的應用

(1) 噴霧器

噴霧器結構

圖中，水平管中的活塞向右運動，產生氣流。

A

處壓強近似等幹大氣壓強，由連續性方程知截面大的

A

處速度小，截面小的

B

處速度大。取流線

CBA

，根據伯努利方程

式中，

pB

為

B

處壓強，

vA

、

vB

為

A

、

B

兩處的速度。因為

vB

<

vA

，所以

pB

<

p

0（大氣壓強）。結果儲液器

D

中液麵上的大氣壓將液體壓上，在

B

處混入氣流，被吹散成霧，由噴嘴吹出。

(2) 小孔流速

如圖所示，一大容器的水面下

h

處的器壁有一小孔，由伯努利方程可以求出水由小孔流出的流速。由於容器截面積

S

1＞孔面積

S

2 。水面下降極慢，短時間內高度差

h

幾乎不變。取流線

AB

，

A

在水面上，壓強為大氣壓強

P

0 ，速度近似為零。取

hB

=0 ，壓強

P

0 ，而速度即為所求，記為

v

。將各量代入伯努利方程得

所以

這叫做托里拆利公式。它給出的速度正好等於物體從高度

h

自由落下所獲得的速度，這個結果是在理想流體的假定下求出的，實際上由於內摩擦的作用，流速應比√2

gh

小1-2%。小孔流量為